奥氏体的分解分析论文
奥氏体向珠光体的转变本质上是奥氏体分解成纯净的铁素体和渗碳体。
在平衡温度时，转变是不可能进行的，因为最初的奥氏体的自由能和最后产品，珠光体的自由能是相等的。
当铁素体渗碳体混合物（珠光体）的自由能比奥氏体的低时，转变才能在一个特定的过冷下开始。
较低的转变温度，较高程度的过冷度，并且较大的在较高的速度时的自由能和转变效益中的差异。
在珠光体转变过程中，新形成相的成分明显不同于初相；新相为含碳量几乎没有的铁素体和含碳量为6.67的渗碳体。因此对珠光体转变的奥氏体是伴随着碳原子的扩散和再分布进行的。随着温度的增加，扩散的速度明显地降低，因此，这个转变应该在较大的过冷下缓慢进行。
因此，我们可以得到一个重要结论即过冷（降低转变温度）也许对转变速度上有两个迥然不同的效果。
一方面，较低的温度（较大的过冷）给奥氏体和珠光体的自由能提供一种较大的差异，因而加速了转变；另一方面，它减少了谈原子扩散的速度，因而减慢了转变。这种组合的效果是转变的速度首先增加，当过冷增加到某一个最大值然后减少与进一步过冷。
温度在727℃（A1）和200℃以下时，转变的速度为零，因为哉727℃时自由能的差异为零和在200℃以下时碳原子的扩散速度为零（更严格地说，太低为了转变能进行）。
在1939年首先由I.L.Mirkin提出的，然后在1941年由R.F.Mehl开发，珠光体的形成是珠光体晶核形成和珠光体晶粒长大的过程。
因此，珠光体转变在各种各样的过冷度时，它的转变速度不同，这归结于事实不同的过冷影响晶核N的形成率和晶粒G的长大率。温度在A1线和200℃以下时，结晶N和G的参数是相等的到零并且在150~200℃的过冷时有最大值。
像前面所述，当条件是有利，即奥氏体在A1线以下过冷，碳原子扩散不为零，结晶的中心出现，以转变的形式，这种过程随时间发生和以一种叫做转变的运动曲线的形式可以代表，这显示珠光体的数量形成当时流逝从转变开始。
初始阶段有转变速度比较低的特征，这叫做孕育时期。在转变过程中，转变速度不断增加。当大约奥氏体的50转变成珠光体时，它的最大值大约相当于片刻。转变的速度然后减小和最后停止。
因为N或G很低，转变的速度取决于过冷度，在低和高的过冷时转变效益很慢；在前面的情况下，由于低的自由能差，和在后来，由于原子的低扩散流动性。在最大转变速度是运动曲线有尖的顶点，并且转变是在短的时间内完成的间隔时间。
在高温（轻微的过冷）时，转变慢慢地进行，并且孕育时期的时间和转变的时间是长的。在转变温度较低时，即，更加较深的过冷，转变的速度较快，并且孕育时期的时间和转变的是更短的。
为了确定在各种各样的过冷度时奥氏体转变珠光体的开始时间（孕育时期）和转变结束时间，我们可以构造一个图表，在图表中的左手曲线确定转变开始时间，即在这期间的时间里奥氏体仍然存在于过冷阶段的图，并且从纵坐标的轴的部分对曲线的是它的稳定措施。温度在500~600℃时这个阶段是最短的，即转变在短时间开始是在那个温度。
右手曲线在特定的过冷下转变完成需要的时间，在同一温度（500~600℃）这个时间是最短的。注意图的横坐标是对数的。这种做法更方便，因为珠光体的形成速度看得出不同（在A1线的临界点的数以万计的秒钟和仅在曲线的弯曲处的一两秒）。
图表中在曲线以下的水平线确定了无扩散马氏体的转变温度。马氏体转变是靠不同的机理发生，并且以后将会被讨论。
我门讨论的图表类型通常被叫做TTT图表（时间温度转变），或者C曲线，这归功于曲线的特殊形状。奥氏体分解的产物的结构和性质取决于转变发生的时间。
在高温，即在低的过冷度下，在显微镜下容易被区分的铁素体和渗碳体的粗晶粒混合物被形成，这个结构称珠光体。
在较低的温度，并且，较大的过冷度时，更多的分散剂和坚硬的产物被形成。这个更细小的类型的珠光体结构叫做索氏体。
仍然在较低温度（在C曲线末端的附近），转变的产物甚至更加分散，以至于铁素体渗碳体的片状结构只有在电子显微镜下才能被区分。这种结构叫做屈氏体。
因此，珠光体，索氏体和屈氏体是相同的自然结构（铁素体+渗碳体），但是铁素体和渗碳体的分散度不同。
珠光体结构也许是两种类型：颗粒状（在哪种渗碳体以谷粒的形式存在）或片状（渗碳体片状）。
均匀的奥氏体总是转变成片状的珠光体。所以，加热对高温设定一个更加均匀的结构的形成的有利的条件和因而促进片状结构的出现。非均匀的奥氏体在所有的过冷度下产生颗粒状珠光体，因此，加热到低温（过共析钢AC3线以下）导致在冷却中颗粒状珠光体的形成。颗粒状渗碳体的形成可能由奥氏体中未溶解的微粒促进的，它作为另外的结晶原子核。
